Agujero negro de Kerr-Newman

Un agujero negro de Kerr-Newman o agujero negro en rotación con carga eléctrica es un tipo de agujero negro que es solución de las ecuaciones de Einstein para gravedad, que se define por tres parámetros: la masa M, el momento angular J y la carga eléctrica Q. Esta solución fue obtenida en 1960 por los matemáticos Roy Kerr y Ezra Newman a las ecuaciones de campo de Einstein de la relatividad general para objetos masivos, eléctricamente cargados y con momento angular.

Introducción

El agujero negro de Kerr-Newman es una región no isótropa que queda delimitada por tres zonas: un horizonte de Cauchy, un horizonte de sucesos externo y una ergoesfera. Debido a la conservación del momento angular, la forma que toma el conjunto es la de un elipsoide, que en cuyo interior contiene una singularidad en forma de anillo o toro comprimido a volumen prácticamente cero (el caso contrario sería un agujero negro de Reissner-Nordström).

La fórmula que determina al límite estático de la ergoesfera depende de la masa, la carga y el momento angular del agujero:

$r_{e}(\theta )={\frac {r_{s}}{2}}+{\sqrt {{\frac {r_{s}^{2}}{4}}+a^{2}\cos ^{2}\theta -r_{Q}^{2}}}={\frac {GM}{c^{2}}}+{\sqrt {{\frac {G^{2}M^{2}}{c^{4}}}-{\frac {J^{2}}{M^{2}c^{2}}}\cos ^{2}\theta -{\frac {GQ^{2}}{4\pi \epsilon _{0}c^{4}}}}}$

donde:

$r_{e}(\theta )$ es radio máximo de la ergoesfera para el ángulo azimutal $\theta$ ,
$r_{s}=2GM/c^{2}$ es el radio de Schwarzschild asociado a la masa $M$ es la masa del agujero,
$a=J/Mc$ el parámetro de rotación donde $J$ es el momento angular,
$r_{Q}=GQ/{\sqrt {4\pi \epsilon _{0}}}c^{2}$ es el radio de carga, donde $Q$ es la carga eléctrica y
$G$ es la constante de la gravitación universal y $c$ la velocidad de la luz.

En tanto la que determina los bordes de sus horizontes de sucesos es así:

$r=r_{\pm }={\frac {r_{s}^{2}}{4}}\pm {\sqrt {{\frac {r_{s}^{2}}{4}}-a^{2}-r_{Q}^{2}}}$

donde $r_{\pm }$ es la distancia de cada horizonte de sucesos, siendo el valor de $r_{+}$ para el horizonte de sucesos externo, y el valor de $r_{-}$ para el horizonte de sucesos interno.

Sobre Q y J en un agujero de Kerr-Newman

Velocidad de giro. Cuando la velocidad de giro tiende a ser muy grande, el horizonte de sucesos se divide en dos, lo que genera enormes corrientes de dirección única entre ellos, afectando al límite estático de la ergoesfera, que fuerza a algunos fotones a ser emitidos como rayos gamma.
Otro fenómeno común en este tipo de agujeros, y cuya energía depende directamente de su velocidad, es la formación de intensos campos magnéticos y corrientes de gas ionizado perpendiculares al disco de acreción que se arremolina en torno a la ergoesfera.
Sobre la relación Q y J con M en el radio giromagnético. Los valores que toman la carga eléctrica y el momento angular son muy importantes en la anatomía de un agujero negro de Kerr-Newman, debido a que es su relación la que determina el límite concreto entre sus horizontes de sucesos y el radio giromagnético o momento magnético dipolar siendo su fórmula $r_{g}=2Mm/JQ$ $r_{g}=2Mm/JQ$ donde $r_{g}$ es el radio giromagnético y m es el momento magnético. Existen básicamente tres relaciones (usando unidades naturales en las que $G=c=1/(4\pi \epsilon _{0})=1$ $G=c=1/(4\pi \epsilon _{0})=1$ ):
- $Q^{2}+a^{2}<M^{2}$ , aquí el momento magnético dipolar es mayor, lo que significa que se genera un ligero efecto de electro-imán fuera de la ergoesfera. Los horizontes de sucesos se mantienen a prudente distancia.
- $Q^{2}+a^{2}=M^{2}$ , para este caso el dipolo es normal, creándose un campo magnético moderado. Los horizontes de sucesos se fusionan en uno único que rodea a la singularidad en forma de anillo.
- $Q^{2}+a^{2}>M^{2}$ , este caso en particular no es el más común, aquí el efecto del campo magnético es muy intenso y los horizontes de sucesos desaparecen dejando a la singularidad visible; esto parece estar prohibido por la regla del censor cósmico ideada por Roger Penrose, que no permite singularidades desnudas.

Véase también

Datos: Q27334437